Hello World by 阿水

何须更问浮生事,只此浮生是梦中 鸟窠禅师《无题》

0%

1 定性分析:

如图1为超级电容放电电路

QQ截图20211209174121.png

图1 超级电容放电电路

如图1所示此时公式为

$\begin{cases} & \text{ } R+ R_{S}=U_{c}(t) \\ & \text{ } I=c \frac{dU_{c}}{dt}\end{cases}$
此时初始时刻的状态为

$C\frac{dU_{c}}{dt}(R+ R_{S})=U_{c}(0)$

电容外部电压等于电容自身电压(基尔霍夫电压定律)

2 定量部分:

如图2为超级电容放电电路

12.png

图2

电路中电流关系如下所示:

初始状态 $\begin{cases} & \text{ } R+ R_{S}-U_{c}(t)=0 \\ & \text{ } I=c \frac{dU_{c}}{dt}\end{cases}$
进一步整理可得 $\begin{cases} & \text{ } \frac{1}{C}\int Idt=U_{初始}+U_{C}(t) \\ & \text{ } R+ R_{S}-\frac{1}{C}\int Idt = 0\end{cases}$

进一步假设:设$U_{初始}=3.0V$

$U_{初始}=3.0V $ $\begin{cases} & \text{ } \frac{1}{C}\int Idt=3V+U_{C}(t) \\ & \text{ } IR+ IR_{S}-(3-\frac{1}{C}\int Idt) = 0=(IR+ IR_{S}+\frac{1}{C}\int Idt)-3\end{cases}$

根据高等数学齐次方程可知:电流设为$e$的对数形式($exp$形式)。将$I=e^{At+B} $带入可得上式可得:

将$ I=e^{At+B} $带入 $\begin{cases} & \text{ } I= e^{At+B} \\ & \text{ } IR+ IR_{S}-(3-\frac{1}{C}\int Idt) = 0=(IR+ IR_{S}+\frac{1}{C}\int Idt)-3 \end{cases}$
带入收得到 $e^{At+B}(R+R_{s})+\frac{1}{C}\int e^{At+B} dt =3$
移项 $\\ e^{At+B}(R+R_{s}) =3-\frac{1}{C}\int e^{At+B} dt$
两边求导 $A \times e^{At+B}(R+R_{s}) =-\frac{1}{C}\int e^{At+B} dt$
消除同类项 $A \times (R+R_{s}) =-\frac{1}{C}$

最终可得

$A= -\frac{1}{C(R+R_{S})}$

可知放电电流为

电容电流与时间的关系 $I=e^{-\frac{1}{C(R+R_{S})}t+B}$

可知外阻影响着放电电流的衰减速率.

3 结论

结论:对于一个超级电容来说电荷量$Q$是固定的,而Q=电流X时间等价于$Q=I \times t$。故电流衰减速率越大则放电时间越短,放电时间越短则初始最大放电电流越大。

一句话结论,电阻越小,最大放电电流越大。

电流衰减速率越大则放电时间越短,放电时间越短则初始最大放电电流越大。

QT主文件框架

1
2
3
4
5
6
7
8
int main(int argc, char *argv[])
{
QApplication a(argc, argv); //实例化QT对象
MainWindow w; //用户界面
w.show();

return a.exec(); //消息循环 阻塞式 不退出
}

框架说明

1 初始化:每个QT程序都有一个QApplication对象,用于QT GUI的示例化,前端QT都有这个对象
2 QT界面显示对象MainWindow
3 主事件循环:a.exec()是每个QT应用程序都要调用的函数。程序运行停在这里等待外部事件(外部用户的任何动作)

开关电源中的“右半平面零点问题(RHPZ)

在小信号频率补偿中,极点和零点通常位于复数s平面的左半部分左半平面极点会使增益下降、相位滞后,而零点则相反,会使增益上升、相位超前。RHPZ的问题在于它的效果是让增益增加(类似于一个传统的零点),但是相位滞后。这个特性即使给予补偿的话也是很麻烦的(实际上一般也很难补偿),并且它通常会使整个环路增益在相对较低的频率时滚降。

在Buck系列电路中不会出现 RHPZ,它只会出现在 Boost和Flyback拓扑结构中,且只有在电路工作在连续导通模式(CCM)和恒定开关频率时才会出现。不出现在DCM中是因为DCM的起始状态是确定的(电流为0)。这是由输入到输出的能量传递的半周期延迟引起的(需要先储能再释放)

下图为相关解释

QQ截图20211129224720.png

阅读全文 »

1 推挽开关电源

1.1 推挽拓扑

1.1.1 基本原理

推挽拓扑如图1.1 所示,其主变压器T1包含多个次级烧组。每个次级绕组都产生一对相位互差 180°的方波脉冲,脉冲幅值由输人电压以及初次级绕组匝数比决定。
所有次级绕组的脉冲宽度都相同,均由主输出回路的负反馈控制电路决定。在推挽电路中,开关管Q1和 Q2由两个相等的脉宽可调,相位互差180”的脉冲驱动。另外两个次级绕组$N_{s1}$和 $N_{s2}$为辅输出。
除此之外,存在开关管的导通压降$V_{ce}$,本文中设为1V。因此,当任意一个开关管导通时,对应半个初级绕组上的方波电压为$V_{dc}-1$

变压器次级侧是一个导通时间为$T_{on}$其值为最大为0.4、电压幅值为$[(V_{dc}-1 )(\frac{N_{s}}{N_{p}})-V_{d} ]$的平顶方波。此处$V_{d}$为次级侧二极管的正向压降。

阅读全文 »

我们年轻漂亮的萨卡兹大姑娘

92922374_p0_master1200.jpg

93052455_p0_master1200.jpg
89616486_p0_master1200.jpg
91804927_p0_master1200.jpg
92200013_p0_master1200.jpg
94238582_p0_master1200.jpg